显然，根据形成表面张力的原因可以推知，不仅在上述的液气界面，

而且在所有两相界面，如固气、液固、液液上都存在表面张力。故广义地说，表面

张力应称为界面张力，可分别用σ固气 、σ液固 、σ液液 表示之，不特别指明时，通常皆指

与气相的界面张力。

衡量界面张力的标志是润湿角θ，C型压瓦机生产线，它与界面张力的关系由杨氏方程决定。

式（112）称为杨氏方程式，可以看出，接触

θ的值与各界面张力的相对值有关，如图110。

①σSG＞σLS时，压瓦机生产线，cosθ为正值，即θ＜90°。通θ为锐角的情况，彩钢压瓦机生产线，称为液体能润湿固体。θ＝

液体在固体表面铺展成薄膜，称为完全。

这就意味着当温度升高，能量从W0→W1→W2→W3→W4 时，其间距 （振幅中心位置）将由

R0→R1→R2→R3→R4。也就是说，成型压瓦机生产线，原子间距离将随温度的升高而增加，即产生热膨胀。另

一方面，空穴的产生也是物体膨胀的原因之一。由于能量起伏，一些原子则可能越过势垒跑

到原子之间的间隙中或金属表面，而失去大量能量，在新的位置上作微小振动 （图13）。

有机会获得能量，又可以跑到新的位置上。如此下去，它可以在整个晶体中 “游动”，这个

过程称为内蒸发。原子离开点阵后，留下了自由点阵———空穴。

④ 实际液态金属的结构　以上描述的是理想纯金属的液态结构，其中只存在游动原子

团和原子集团间的空穴，液态中的原子存在着很大 “能量起伏”，游动的原子集团时聚时

此起彼伏而存在 “结构起伏”。实际液体金属的结构要比纯金属复杂得多。

实际上，纯金属是不存在的。实际金属中，即使非常纯的实际金属中总存在着大量杂质

子。例如，纯度为99999999％的纯铁，即杂质量为10－8，每摩尔体积 （71cm3）中总

原子数为6023×1023，则每1cm3 铁液中所含杂质原子数约相当于1015个数量级。

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